極坐標下的熱流密度
極坐標下的熱流密度
1、熱流密度矢量$vec{q}$$=q_rvec{e_r}+q_hetavec{e_heta}$。其中，$vec{e_r}$和$vec{e_heta}$分別表示極坐標系下的徑向和切向單位矢量。2、在極坐標系下，熱傳導方程可以表達為：$frac{1}{r}frac{partial}{partialr}(rq_r)+frac{1}{r}frac{partialq_heta}{partialheta}+frac{partialq_z}{partialz}=hoC_pfrac{partialT}{partialt}$。
導讀1、熱流密度矢量$vec{q}$$=q_rvec{e_r}+q_hetavec{e_heta}$。其中，$vec{e_r}$和$vec{e_heta}$分別表示極坐標系下的徑向和切向單位矢量。2、在極坐標系下，熱傳導方程可以表達為：$frac{1}{r}frac{partial}{partialr}(rq_r)+frac{1}{r}frac{partialq_heta}{partialheta}+frac{partialq_z}{partialz}=hoC_pfrac{partialT}{partialt}$。
熱流密度可以表示為$q_r$和$q_ heta$。1、熱流密度矢量$vec{q}$$=q_rvec{e_r}+q_ hetavec{e_ heta}$。其中，$vec{e_r}$和$vec{e_ heta}$分別表示極坐標系下的徑向和切向單位矢量。2、在極坐標系下，熱傳導方程可以表達為：$frac{1}{r}frac{partial}{partialr}(rq_r)+frac{1}{r}frac{partialq_ heta}{partial heta}+frac{partialq_z}{partialz}=
hoC_pfrac{partialT}{partialt}$。
極坐標下的熱流密度
1、熱流密度矢量$vec{q}$$=q_rvec{e_r}+q_hetavec{e_heta}$。其中，$vec{e_r}$和$vec{e_heta}$分別表示極坐標系下的徑向和切向單位矢量。2、在極坐標系下，熱傳導方程可以表達為：$frac{1}{r}frac{partial}{partialr}(rq_r)+frac{1}{r}frac{partialq_heta}{partialheta}+frac{partialq_z}{partialz}=hoC_pfrac{partialT}{partialt}$。
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